抽象性

实验验证Pride(1994年)开发的流动潜能系数近代电动配方开始调查聚焦流潜在系数 并发机械电磁场发现该动态SP系数的理论放大值与广频范围归并实验结果完全一致,假设大数传导性不依赖频率通过全套电动方程设计全波波传播模型我们比较模型预测,忽略接口响应并建模仅构件场,实验室测量频频500khz生成电磁信号测量和电动理论之间对构件电场有协议性管治方程随后用于研究地震插图的适用性显示单边界点的地震源足以检索分层模型内二维电波响应,即构件和接口组件

开工导 言

电磁和机械特效(也称电渗透特效之一)首次观测可追溯到19世纪初1809年,Ress一号sand-wait混合物直接流实验用U-tube完成,底部填充石英电流应用导致水腿上升,内含负电极2..

电动效果如下在一个完全液态多孔介质中,存在固液界面充电纳米层(见图二)。一号)充电纳米层的源头在于水溶液的存在,典型负电硅粒表面生成接口潜力称zeta-potive,通常为负值并按数万毫伏尔特排序九九..流体反转层受静电力(层层)和自由流散层约束扩散层中两种物理现象竞相产生,即离子和粒子布朗运动之间的静电力有效结果使潜力指数下降从固液接口向大孔(见图二)一号)特征长度EDL指数衰变,即Debye长度,对典型水库岩石排序数万米Stern层和扩散层并用通常称电双层见图一号.离散长度比通常以孔流迁移现象开发的任何粘度边界层要薄得多3..昆克10serosmois实验简单几何使用允许受控实验条件观察电容体积与应用电场之间的线性Quincke描述的另一电动效果即电光运动物理现象[10和Ress一号..后由Helmhlotz推导出两种现象数学描述(电子浮游和电波移动性)11..然而,他不考虑电容性Vonsmoluchowski12smholtz-smoluchowski公式出名电容嵌入Smoluchowski还承认电流和流潜在现象(电磁效果机械化)之间的对等性,Onsager后来描述13,14..

古伊16查普曼17改善理论模型,在模型中加入相容层,从而将相容层厚度与解析法之离子强度相联3..高电量双层克服限制 Stern18号增加图层一号.数年后Derjaguin和Landa19号并用Verwey和Overbeek4dlVO理论中 更详细地描述电流面间作用

1936年Thompson20码表示电动效果可用于地球物理探矿俄罗斯物理家Yacov Il'ich Frenkel21号开发电动多孔介质波传播理论,预测慢压缩波和电磁效果22号))1959年,Martner和Sparks23号优先报告电极配对可检测下表因震波通过而产生电位差稍晚时开始实验程序评价电义效果,视之为检测地下核试验的可能方法目标是开发长程核爆检测系统,例如见Broding等[24码长江25码..由于缺乏敏感技术设备、缺乏计算能力以及传统地震和电磁方法的成功,电动学至少在1990年代前在地球物理探索中从未引起多少注意远至那段时间的大多数现场测试都与电电效应相关,而对等电电效受轻解扩展场测试最近才开始26..

关于波建模,Neev和Yeatts28码自Frenkel以来,这是近代史上第一个假设方程组,该方程组试图建模机械波与电场因电动学而发生交互作用模型不包括马克斯韦尔方程和运输法频依赖包括所有特效的可能方式是量均分固粒子和电解液连续方程使用此方法Pride29获取调和电磁和弹性电流多孔介质的支配方程

支配式Pride描述并发地震波和电磁波传播效果图中给出对构件和界面响应效果的图解描述2.图解2(a)并2(c)显示相位剖面图和图中静电图2(b)并2(d)..子表层由两层组成ephones电极定位图中2(a)局部压力扰动 .因机械压力源创建纵向波2(a)-2(d))震波产生流压梯度 脉冲内导出孔流双层超电荷由此流传递相对于粒子的净电流被称为流电流引导电流通电场构形场[5,6,30码..共构场与震波并发,速度与压缩波相同(图左侧和右侧显示事件1斜率2(b))压力波遇到介面时(介质变化参数)多孔层1和2间,结果局部充量分布不对称将诱发振荡电极2(c))相关独立电磁场几乎立即通向接收电极2(d)右侧部分)电磁效果被称为面部响应字段.构件和接口响应场是在实验室测量的(例如,[7,31号-34号)和现场(例如,[25码,35码-40码))朱和图科兹41号和Bordes等[34号,42号setic磁场测量 分别关联stoneley波和剪切波动态SP语言系数连接自pride方程组中的机械和电磁场,由Reppert et al测量[8并提交另一份验证并用全波状电磁模型取Pride理论与测量作比较米哈伊洛夫等人[36号和海因斯等[三十九比较电合成段与场测量并求质协议朱等人[32码发现全波电波预测与实验室测量之间的运动式协议块和哈里斯7对比沙中共构波场的振幅和数值预测振幅,并加入表层传导性词以适应Pride理论Charara等[43号发现模型测测电波和振荡在实验室构造流体/微量-中位接口上一致Schakel等[44号,45码发现实验室对构件和界面响应场和全波和空间静电预测在行进时程、波形和空间振幅模式方面一致地震波可以映射大深度 但却牺牲解析电磁波敏感增量特性,因此可提供孔流内容信息地震电转换方法可结合地震解析和电磁油气敏感度三十九..

即响应受信号对噪比极低影响经典电量测量源量需要强并非总能实现,因此用接收者取代强源是有益的:即插法原理此外,通过做插接法,堆栈自然发生,结果信号对噪比的可能改善46号..从成像观点看,插度原理已被证明对大类现象有用,例如在地震和电磁系统方面(例如Wapenaar等)。[47slob等[48号))地震插片技术使用不同接收器响应的交叉关系以获取Green在这些接收器之间的函数49号..可同时包括被动源和主动源交叉关系从测量数据生成新数据,因此可提高成像比对仅对测量数据应用成像算法的情况

1968年Claerbout架定插法基础显示,通过使用横向层介质(面向自由面)一维传输响应自相关法,可获取二维反射法50码,51号..后台Claerbout推理3D异同性环境也可以扩展关系,Wapena证明[52..通过交叉连接表面两个位置记录噪声,有可能建波场,记录在其中一个位置53号..详细概述干涉学理论(例如静态相位参数、受控源成像等)时,可参考Wapenaar等[49号,54号,55号和舒斯特56号..瓦佩纳尔等[57号显示对等原理和地震干涉测量之间的联系使用相关类型对等定理 泛化Claerbout关系 传输反射响应横向介质用数字模拟地震数据确认[58码..瓦佩纳尔等[47显示使用交叉关系检索Green两个站间函数响应原则上不仅限于地震系统,而是支持大类现象,包括地震电磁波传播取下层原理 取数值模拟地震插度 交叉关系德里得尔等[46号3个数字例子已经显示(在某些条件下)仅从边界源获取精确Green函数实为可能在此,我们将增加数字配置的复杂性,为系统加层,调查Green函数检索一维三层系统受自由表层约束

Pride模型个体成分(即Biot理论和McSwell理论)已经实验验证,动态验证SP语言连接这些理论的系数很少研究(回顾见Jouniaux和Bordes,本题)。电动波传播理论和测量直接比较稀疏论文中我们(1)通过测量验证电动理论,(2)调查关联成像与并发地震电磁波的适用性先介绍Pride电动调节方程第二,理论动态SP系数对比规范度第三,设计地震波模型并比较模型预测与地震波传播测量

显示测量动态SP语言系数和构形波场充分描述电动理论推理随后被采纳 当我们用数值调查 相关成像与地震电磁波的适用性

二叉指令方程

静电电波流式多孔介质传播原理方程取自Biot理论编译60码,61号并用马克斯韦尔理论生物方程描述电动现象的声学方面组合动脉方程和压力压力强度关系对等素,并伴之以连续性方程62-64码..

表达扩展生物方程,固态和流体并采 时间依赖性生成下线性化方程集 去哪儿 , , BiotGassmann常量62万事通 剪模数 流体密度 固密度 归结性 流体粘度 即静态渗透性, 电场 动电联动29万事通 去哪儿 特征孔径参数 形状因子请注意3写形式略异于写法29因为我们使用强生定义形状因子65码: .特征(或滚动)频率 定义为 [59号..道别长度表示 (见,例如,[29和 静电动联通多孔介质 去哪儿 吸附许可性 孔流相对许可性 zeta-potenti.我们注意到Pride29复杂粘度深度使用附加松动机制 变小于Debye长度但由于Debye长度 多数盐度案例22号远小于 Pride松绑机制常被忽视动态渗透性与粘性校正因子密切相关 粘度校正因子由Johnson et al定义[59号原型 系数学 , 并 即所谓的通用有效密度函数65码万事通 考虑定义 并 e2)可写成 去哪儿 相对置换光辉[29开发下方程并发流和传导流 去哪儿 电流密度 动态批量传导电动联动存在于机械方程和电磁方程中8)和(b)九九) (见[29,66号))动态批量传导 假设多孔介质任意孔隙结构与频率无关22号,29... 或 去哪儿 表示散装电传和 孔流传性近似动态电动联动3动态SP系数定义 [8..使用这种相互关系并假设频度独立动态散装传导性11)测量动态SP系数和动态联动 消除 发自8)和(b)九九)获取 maxwell磁场关系由Ampère电路法提供 带 磁场 电容多孔介质 去哪儿 固相对许可性法拉第传教法规定 带 磁渗透性替代14中13)结果 替代法拉第法的交叉产品16)[29,67号插进17)增产 去哪儿 有效电容性67号插件连续体 来 是一个术语计算能量损耗电动效果表现自 等能增量 第三学期右侧19号中文本不适用方程(一号),2), and (18号)组成闭合方程组描述电动现象所必备 , 和电场 电磁部分

3级实验验证动态叠加系数

实验验证 并 .实验用动态达西单元格执行,图中显示3内钢柱27号))DDC底部应用振荡压力(HPAGLIent 33120A波形生成器生成)。电源放大(GWV20)振动Exciter驱动橡胶膜诱导振荡压脉冲波段从5赫兹到150赫兹不等使用两个完全相同的批发器(PCB 116Druk)测量采样压下降,一个放在柱子底部,另一个安装在柱子中心试样上方上下多孔介质电极测量流状梯度电极混合板Monel(主要由镍铜和铜组成合金)双电传感器信号通过放大器修改(Kistler5011)和电极信号放大(TektronixAM502)。多孔样本(参数取自表一号由玻璃管组成,用环氧树脂粘合4面向流方向交错板与玻璃毛细管大面积相联,使测量相对强信号成为可能样本谨慎饱和去气分解水和少量氯化钠 sg/m³粘稠度 s获取自68号和测量孔流传性 s/m)后设置留到盐溶平衡实现

设备上50赫兹电磁频率通过屏蔽装置和电线来抑制(因此使用屏蔽扭曲电缆配对)。数据平均多发

图中5并6平整放大度和相位值动态渗透性为理论求解绘制5并加实验室测量低脉冲频率(惯性支配性)归并动态渗透性势必趋向稳定状态值,而高于特征脉冲频率(粘压流开关向惯性支配流[65码强减值可见理论与测量关系良好低频范围偏差因设备受限而产生,而在高频区,偏差主要因共振搭建

归并动态SP系数测量 V/PA图解7并8(使用表显示的参数一号测量Monel磁盘样本间潜在差和压力差4)僵硬玻璃毛细管可假设不固置 .使用九九保守化电场 下图 流出潜在差数设置电流密度等于 获取 带 动态化SP语言系数动态SP语言系数理论同意对归一化振幅的测量相位值显示低频和高频范围大增低频范围偏差因设备受限而产生,而在高频区,偏差主要因共振搭建高频应用NOCH滤波可反制分层采样 理论与测量完全一致取自度量法69,72-74号单毛线8有可能在理论和测量之间获取明显一致的结果实验搭建比单毛细管更精确地表示自然环境中的毛细网

高频范围测量与理论之差可能由系统功能电容[8..为了防止电容效果,使用隔热板和电极穿孔可能是解决办法系统阻抗性可用二或四电极法判定振幅和阶段阻抗系统可确定并用于数据校正8..特别提升高频范围相位值8..应用样本结构相对低渗透力可部分抵消,特别是两个Monel板干扰高频流(图中也可以观察到这一点)。6)这使测量样本的可能性受限,在当前构造中渗透性甚至更低

4级地震波传播

4.1.地震波传播理论

电动脉动理论异步同态和流饱和调频介质预测快速慢存 电波剪切波和电磁波本节从动向方程中取出波速减速(分散关系)一号),2), and (18号中的每一波推导出流水对固和电对固之比流对固比描述流对固变振幅比,电对固化场比描述电场对固置场的强度比例和分散关系随后用于解决边界值问题并开发全波电磁模型

使用2消除电场 发自一号)和(b)18号),我们为字段获取两个修改动向方程 并 复杂有效密度 , 并 内含电动联动因子 定义如下 使用Helmholtz分解田 并 通向 替代表达式23号插进21号)增产 去哪儿 .纵向波与潜力相联 并 ,前几个词置于方括号内24码)定为0,从中获取 哪里使用 并 .应用空间傅里叶变换重播25码进元问题引导 去哪儿 波数矢量和端口超过潜在表示频波数域量复杂精值对应慢率快速平方 并慢化 纵向波 , , 去哪儿 慢度生成波模式速度和固有减慢性67号))横向波与潜力相联 并 内括号内第二词24码)定置等量为零向量 空间傅里叶变换应用非边际解决方案 获取时要求矩阵的决定因素29等值为零求解方形复杂慢化电磁 和震剪 海浪分布关系表示27号)为 去哪儿 并在哪里使用 并 .注意 内27号)现在依赖频率分布关系由27号),28码), and (30码等同Pride和Haartsen的表达式67号..

纵向流-固比描述流-固置放大比,取自第一行中第一行25码)应用空间傅里叶变换 For .通过写向量潜力 = 并 .为 中29)我们获取跨流水固比 电实比描述电场强度与固置场对比,通过应用Helmholtz分解法推导出(见(见)23号)到字段18号)增产 电场分解 并 .标量潜力与纵向波行为相关联 向量潜力与横向波行为相关联应用Fourier空间变换三十三)我们获取

建模共构电机因快速生成 电固比 图几何九九.接口字段响应不仿真,简化表达式未来将显示,这一简化模型充分描述测量电容潜力声波波从源压缩液冲入流体与异向同源通量介质之间的接口快速传输 脉冲介质生成构件电源模拟传感器源码 下节描述实验时使用由传感器造成的声压建模44号,75) 去哪儿 距离源 角事件, 振荡频谱 声流波数 -波慢化由 .直接函数 特征源辐射模式由源提供 来 贝塞尔函数首选排序 半径传感器Schakel等[44号显示电磁特效模拟方法可以是源压波扩展为卷波,并产生所谓的Sommerfel沙克尔等[44号模型构件和界面场响应, 我们只建构构域Sommerfeld构件 接收位置 For , , , 去哪儿 并 双垂直构件 和 垂直构件快速 波浪数快速 -波浪数 中快速 -波慢化由分散关系提供27号--28码)注意因子 分母中38号Schakel等省缺课[44号因为他们反射传入系数压力正常化,而这里则使置换潜力正常化传输系数 事件声波场关联传输快 波信号传输信号生成构件潜力 .反射法还反射 上 返回接收器位置 产生二次构件潜力传输系数 从平面波表达式转换成下列边界条件76万事通 带下标 点名 构件向量和位置 表示流体置换仅解决机械边界值问题(电动联动不存在)(三十九接口字段响应被忽视骄傲加朗比斯77号讨论Biot慢波生成界面电量放大并量化显示当Biot慢波被忽视时,振幅很容易由等量分解方法中旨在建模共构场而非接口响应,生物节流波在解决边界值问题时得到考虑(边界值问题解决时得到考虑)(三十九)构形场不建模面向表参数2慢波皮肤深度约5毫米500khz替换下平面波表达式三十九) For .正因如此, 声波反射 和传输像 - 说说看 垂直剪切 电波位移字段取自这些表达式如下 流水压力与流水移位相关 带 .脉冲介质固态置换和孔流移取如下 后方程描述60码-64码孔状压力和插件压力获取我们定义反射系数 实现线性方程系统 中位矩阵元素 显示于附录中解决方式44号)和(b)A.3)我们获取 并 .分别(见附录)。

图几何九九中输入源 m和接收者位置 m,我们用数值评分38号)实验记录500kHz单片压力波 .事件压力与机械置换潜力相关 分母中 (见34号)乘因子 产生关系 .表参数2并应用144-896kHz数字带宽滤波图10(a)显示快速生成电源 -波浪第一批(CSP1)约达0.106ms声波从源到界面的行程时间(约0.101ms)加快速行程时间 从接口到接收器位置的波数(约0.005ms)共构电源预测放大约0.5mV,事件压力放大约50kPa二次共构潜在CSP2约0.130ms并振幅约0.15mV并用电固比和解决机械边界值问题

4.2地震波传播实验

Schakel等[44号seispo电波传播实验报告 并测量电界面场响应结果转录图10(b).几何实验图九九.500khz单正弦脉冲由波形生成第二接口与多孔样本背对齐接收器定位 m记录数脉冲第一组(IRF1)是前端生成的接口响应 样本中(另见图解)2(c))约0.100ms运抵时与声波从源到接口时间相匹配快速行进时间 从接口到接收器位置的波约0.005ms下脉冲标签CS1由快速电解响应 -波段图解2(a))并生成接口响应 当它到达样本(IRB)后端并反射为快速P波时反射快 电波二次传递接收器位置,生成另一种构件响应上大脉冲标签二由反射快速响应 即时波到达样本前端实验数据使用3.21cm厚采样和500khz单弦脉冲获取约20华府s快速波达第二个接口,而脉冲周期不超过5华府s.脉冲在时间上清晰分离,不引起振幅和波形变化

比较模型第一个构件响应10(a)并用测量法(图中CS110(b))我们观察交通时间协议、波形协议和放大协议微小波形差异,如模型波形启动记录中缺失,可能与几何偏差和/或模型/参数不正确相关2)图的尺度10(a)与图型不同10(b).倍增差还可能与几何偏差和/或模型/参数不精确相关模型预测对zeta潜力敏感参数非直接测量,而取自经验关系2)广域几何界面生成的辐射震电大度远小于共构振大度电接收器通常定位为几波长从生成地震电转换界面实验中电接收器距离前端接口1cm而快速 波长约4毫米图显示此配置的测量10(b).

模型二次构件响应10(a)表示较少同对应测量相容性(图中CS210(b))我们通过匹配理论测量CS1调查观察理由频率滤波从选择理论测量CS1脉冲构造过滤器随后应用到所选CS2理论结果显示图11.过滤理论CS1完全匹配测量过滤理论CS2现在显示在波形和振幅方面比较一致(图解图解)。11(a)并11(b))但仍有不匹配问题,特别是测量CS2的能量分布小频比过滤理论CS2小后一事实用图解11(c)并11d.滤式理论CS2与过滤式理论CS1相异 (见38号中文本不适用由此可见,理论低估了地震减值量众所周知,Biot理论可能低估地震衰减82..然而图的观察11也可能与实验搭建中的几何偏差相关电动联动比估计过低的可能性 被排除,因为过滤器有效清除本文只侧重于比较理论和测量共振放大度,而非界面电波响应接收器定位与接口保持恒定距离,所以我们不比较放大率与接口上方位生成值之比完全比较从接口辐射的地震振荡函数45码..

有可能建模所有接口响应和图共构效果10(b)完全电动介质边界值问题[44号..产生复杂表达法 所谓的电磁反射和转换系数 描述界面响应 并传输系数 并 .因此,在上述方面,我们只采纳Biot调子理论解决 并使用电固比 描述图形电源10(a).方法的缺点是界面响应效果无法仿真取序场简单表达法

5级地震电插图

计及地震电波综合特征 使用这些电波应用范围广会大有裨益Thompson等人已经展示出油田勘探申请[83号从成像观点看,插度原理已被证明对大类现象有用,例如在地震系统或电磁系统中(例如,[47,48号))正向下层推理原理: 与地震电磁波相关成像前面先举几个例子,先解释插度原理

5.1.论理

干涉度法使用不同接收器响应的交叉关系,以获取Green在这些站间现场响应函数换句话说,它是一个站对另一个站的确定响应

图12显示可能电磁插图设置交互关系电机 声讯号 从源地表(图层)12或大容量内12产生声源直接电响应 生成电波12(b))使用地震电磁工具的已知挑战问题可以通过对地震电磁现象应用干涉Green函数检索技术[46号..首先是经典地震测量源需要强并非总能实现,因此用接收者取代强源是有益的。

传统静电测量中第二个众所周知的问题是信号对噪比极低通过互换测量,堆栈自然会随之改善信号对噪比后推方程系统并发多孔介质电磁波29卷积式对等定理和电波权均衡取自Pride和Haartsen67号..2003年,这一结果扩展为对等定理84..

后Wapenaar和Fokkema85德里得尔等[46号显示SH-TE传播模式一维电系统可捕捉到下矩阵向量方程 矩阵位置 内含依赖空间物质参数 表示字段向量(空间频域内)矩阵 内含空间差分运算符 , 表示源向量和向量 因Fourier变换字段时间衍生物而产生关键是要用广度扩散、流波方程捕捉一维电量系统,以便使用导出表达式通过交叉关系检索Green函数47并归结为干扰电源Green函数表示

下一步考虑傅里叶感性源变换 s和l , 内45码替换为 .结果,字段向量 可替换为green矩阵 .以这种方式45码改成 绿色矩阵 由提供 首创上标 中) 表示方位测量响应类型 生成源类型 上标二字表示 )

从通用干涉Green函数表示法开始48号)推导出Wapenaar等[47万事通 假设两个对等状态拥有相同的介质参数 表示正常矢量矩阵包含正常矢量组件 排序方式与局部空间衍生 矩阵中 德里得尔等[46号sh-TEGreen矩阵一维分解50码使用电平对等定理 报到表格选择 SH-TE地震Green矩阵元素47并扩展48号)使用此元素来 表示发源信号和电源频谱 .

在整体表示中,我们可以区分两个词右侧第一个词表示记录源对等领域边界响应的关联性,右侧第二个词表示记录源对等领域响应的关联性

de Ridder等显示[46号接收源对等 左手边50码可重写为 .信号对称环绕 s时间域

取表达式50码详解可见左手边电场响应 弹性力源生成 获取方式交叉连接注册电场 记录粒子速度 由四种不同类型的边界源和两种域源产生两类域源电流源和弹性力源均按两种不同介质参数加权

因波传播期间波能消散,域源对计算这些损耗是必要的但这些源在现实中不太可能存在或无法重写实用应用,因此我们希望能够忽略它们的贡献。

三个例子中已经显示dridder等[46号.........................de Ridder等人考虑的最复杂情况[46号介质由两层隔开事实显示,只要以这种方式选择对等领域,即它包括异质性(即两层间接口),域分解贡献就可能被忽视。假事件只发生在对称检索Green函数的一端

下一节中,我们将增加数字配置的复杂性,为系统加层,调查Green函数检索一维三层系统受自由表层约束换句话说,我们将研究相位测电Green函数表示法的适用性50码时有2个接口介质B介质介质介质介质介质介质介质介质介质介质介质介质介质介质介质介质介质介质介质介质介质介质介质介质3.介质参数选择方式 层间极小抗震漏洞度是层间唯一对比性地震参数以这种方式,我们正在最小化支配共构场响应 从两个子表层界面并能够主要侧重于检索界面响应场自由表层则起反射器作用震波,因此与该接口相联的构件场仍然保留以这种方式,我们可以分离检索构件场响应和界面响应字段字段地理特征方面,次表界面共构场响应的放大率往往比界面响应场放大率高得多。

5.2结果

三层一维介质 受真空半空上层和底层层由介质参数组成,介质A和叠加层属性介质B3)底层实际上半空格整个三层系统受真空半空隔开,只有电磁波才能传播介面从空格分离称为自由表层Wapenaar和Fokkema表示86自由表层作用为剪波电磁波镜像(电磁波反射因一维几何在这里考虑而产生)。因此,自由表面域边界源可能被忽略,自由表层上方真空的贡献也被忽略域积分贡献范围介于0至650m之间(见图二)。13概述几何学)接收程序 并 位置定位 m和 m二分上界调用 下界 中定位 m和 m二分

图14显示时域等量域积分和边界点对检索Green函数的分值换句话说,它显示右侧两个词相对贡献50码)检索Green函数正时匹配Green函数 电场响应注册 因脉冲震源 .可见,正时窗口的主要作用来自边界词显示Green函数主要通过使用边界贡献重建负时窗口中也有强域积分贡献负时对应Green函数 粒子速度响应 因脉冲电流源 .强量源贡献纠正单边界词贡献极性

图中可识别多事件14.纯diffive电磁场是第一个运抵事件,最大值约 ss系统 s反向因果信号)第二次抵达约 ms对应直接构型剪波事件 )时间逆因果等值 ms.源端幽灵直接构思剪波事件 约到 s.因果电磁事件重叠和时间逆序 s完全由域积分中的源构建对比之下,剪波事件主要靠边界源提供考虑到波能损耗源如前所述,电磁事件在所考虑的地震频率范围中主要为悬浮场量源需要补偿波能损耗剪波事件波耗能量相对小量源能源补偿需求微乎其微从测深电量整体表示法方面考虑这一点(Seismower综合表示法)(Service/Service/Service/Service/Service/Service/Service/Service/Service/Service/Service/Service/Service/Service/Service/Service/Service/Service/Service/Service/Service/Serv/Serv/Serv/50码) 可省略量源贡献 自由表层作用镜像切波和电磁波,因此自由表层域边界源可能被忽略,自由表层上方真空介质的贡献也被忽略For52有效表示边界源的贡献 可省略 。前两个词右侧52表示电流或磁流源生成的两个字段相关产品这两种相关产品对正时窗口的贡献微小,原因是因果字段注册 电场没有任何波型转换作用 即时抵达电讯带正震旅行时间可忽略不计,这就意味着大量能量损耗因此,我们还可以忽略电磁边界源的贡献( 并 归根结底有以下减少测深电量集成表示法 图16显示使用此减二维电积分表示法的结果图显示正时窗口中正Green函数对比 和Green函数使用54号即只考虑地震边界源贡献 并 上) .可见的是,精确检索Green函数之间的放大误差在这种情况下仍然很小(约10%或更少),显示忽略这些源是允许的比较这些损失和图14可见这些放大损耗可能与量源贡献(图中的蓝固线)相关14图中忽略16.外加图17显示精确Green函数与仅考虑电磁边界源贡献检索函数之间的差异 并 )可见电磁边界源对检索Green正时窗口函数贡献微小 .图中可见放大损耗16实因忽略量源贡献电磁边界源确实有助于Green负时窗口函数检索,即 .两片红色峰值 s和s s对应伪事件 并 ..假事件出自边界量源 与建模域边缘相关当只考虑边界源或域源时,这些源或域源将保持原样,当同时考虑两个源或域源时,这些源或域源将消失显而易见,假事件并不存在于确切案例中图17清晰显示电磁边界源对消除负时窗虚事件的贡献图中可见15假事件 并 永不静止归界建模域,建模域边缘有源出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出出

取图14数个事件也出现以地震探索为目的 事件大致达标 s和s s重大兴趣表示最浅界面的接口响应(标签1)及其源端幽灵 )类似地,正时窗口中另外两位强进响应响应二深界面(标签2)及其源端幽灵(标签2) )图表显示事件图射线路径13.特别值得注意的额外非物理事件 并 .图中可见14虚事件 边界源生成等值,但与虚事件相对 从量源伪事件同置 .取回Green函数时使用全右侧52)这些假事件会消失然而,当考虑边界源或域源时 并 将保留假事件的存在 与震波事件和电磁波事件相关相关隐含减震事件行程时间相对长与电磁波行程时间(即近即到)相比,电磁波行程时间从电磁波行程时间算起,由此产生的假事件归结为负时窗

图中可见15.图表示三层介质受真空绑定时获取的域积相关集合换句话说,它表示域积分中不同源位置的交叉关系结果比例表示振荡对数以显示各种事件,尽管事件大相径庭取取此相关收集面板总分解图显示域积分14沿蓝卷线

可见的是,相对简单一维实例相关集合已经显示事件复杂性极大内存多路寄存和自由表层幽灵因此,区分所有不同事件是一项相当的任务观察不同事件时,表示源位对特定事件贡献时间随源位函数移位46号..举个例子,查看接收方位置之间的区域 并 所有非横向事件都非静止性然而,除两个接收者所包涵的射程外,源对内分域的分量静态化Green函数表示结合微振荡图可见16约10%或更少)部分确认Snider分析87和Slob等[48号..显示对地震干涉测量和电磁干涉测量,不因忽略微分解介质内分块的贡献而产生虚构事件唯有检索事件放大才会受到影响此外,我们建模中制造的假事件实际上只停留在负时窗中,情况应该如此。因图16仅考虑Green函数对应正时窗口,不可见假事件

数值1DSH-TE实例显示,地震源的存在仅足以检索精度电磁响应有效表示地震信号和电磁信号都记录在不同接收器上(不需要显电源),通过交叉连接这些注册信号,精确电磁Green函数(小于10%振幅差)检索电磁边界源对Green正时窗口函数检索的贡献微乎其微数字例子当然远非实地球设置最近对实数据进行的地震插片研究显示,举例说,使用地震噪声源(例如:取微seiss) -波反射响应可正确检索88..显示地震源的使用仅足以正确检索地震源Green函数响应(用于构件场响应和接口响应字段)。似乎有希望实战电阻当前我们正在调查三维配置的地震电插图(SH-TE和P-SV-TM)。

6级结论和前景

显示动态渗透度计算振荡相联性良好,对动态SP系数而言,只有归并振荡与理论预测相联性良好差因电容效果搭建为了防止电容效果,使用隔热板和电极穿孔可能是解决办法此外,这一差分可能与散装传导率的微频依赖相关使用自主阻抗测量样本也可以提高结果全波测电模型分层几何取自机械边界值问题解析法和快速电固比 -波浪模型因忽略接口响应而简化快速预测 电波共构场比对共构场测量发现交通时间和波形一致,预测振幅则在测量振幅范围以内进一步的建模显示(Biot)理论低估测震减值实验结果确认现有电动理论此外,还显示共构域可以比较简单的方式建模电动理论随后被采纳研究电磁插图的适用性显示一维相位SH-TEGreen函数表示取出三层一维介质受真空覆盖的精确结果从数值结果中可以得出结论,单边界点的地震源足以提取分层模型中脉冲地震源生成的一维电场响应,对构形场响应和接口响应字段都适用电磁边界源对Green正时窗口函数检索的贡献微乎其微数字例子当然远非实地球设置尽管如此,最近对实数据进行的地震插片研究显示,使用地震噪声源,例如使用地震噪声源 -波反射响应可正确检索显示地震源的使用仅足以正确检索地震源Green函数响应(用于构件场响应和接口响应字段)。似乎有希望实战电阻

附录

替代平面波表达式分界条件三十九事件声波流出流体/浮力中界通向下文线性方程系统 中位矩阵元素 系 并 和位置 .为 .

替代平面波表达式分界条件三十九事件快速 脉冲介质波测流/脉冲介质边界通向下文线性方程系统 中位矩阵元素 系 并 .反射系数定义为 下方平面波表达式中出现潜在 For 华府市 , 或 , .下标 并 分别指事件和反射波潜在作用与位移场相关如下 流水压力与流水移位相关 .浮压和分压取自[方程描述60码-64码..

感知感知

研究是在Delft技术大学进行的研究部分由Shell-FOM(物学基础研究)研究程序“流体物理和声音传播 ” 和“石油和天然气创新物理 ” 内项目资助。 作者想感谢KeesWapenaar的有用评论,感谢编辑和两位匿名审查者为改进杂志论文而提出的建设性评论和建议